式中 是接触角θ的函数。上式是最早提出的有关汽泡跃离直径计算式，至今仍在使用，其预测值与常压下的试验数据基本相符。
外加电场作用下，汽泡由于受到电场力的作用，其跃离直径会发生变化。Baboi对苯的EHD池沸腾强化进行了定量研究。他认为在这种情况下汽泡上的电场力主要为介电电泳力，在考虑了汽泡所受的表面张力，浮力和介电电泳力的稳定平衡下，推导出电场中汽泡的跃离直径为：
(2-19)
式中Ne为电影响参数，其表达形式为：
(2-20)
可以看出，电场中的汽泡跃离直径小于无电场时的汽泡跃离直径，且随着电场强度的增加，汽泡跃离直径减小。
Marco[31]采用辣根线状电极对称分布在一加热丝外的结构进行试验研究，结果发现随着电压的增加，汽泡跃离直径变小，其定量结果与Baboi给出的模型吻合较好。此外，他还观察了电场对微重力场情况下汽泡跃离直径的影响。当电压比较小时，微重力场下汽泡跃离直径大于相应重力场的情况，约为重力场下的3倍。随着电压的增加，汽泡跃离直径逐渐变小，是当电压超过一定值(10 kV)时，微重力场下汽泡跃离直径几乎和重力场作用下相同，这表明：在微重力情况下电场力占主导地位。
以上研究均针对非均匀电场，Kweon[32]对平板电极组成的均匀电场系统进行试验研究，结果发现随着电压的增加，汽泡的跃离直径几乎保持不变，他认为作用在汽泡上的电场力的增加同表面张力的减小几乎相同，两者相抵消，因而汽泡的跃离直径保持不变。之后，又进一步对线——平板电极组成的非均匀电场进行研究[83]，并给出了该种情况下汽泡跃离直径的表达式：
(2-21)
式中 ，常数C1与无电场作用时的试验条件相关，C2由电场存在时的试验数据拟合来确定。理论计算表明：当电压为20 kV时，汽泡跃离直径为无电场时的27%，与试验值基本相符。此外，Pascual[25]在试验中也发现汽泡平均跃离直径变小。
(2) 汽泡的跃离频率
汽泡跃离频率是汽泡动力学研究的另一个重要问题。对某一成核地点，设汽泡的生长时间为τg和汽泡的等待时间为τw，则汽泡的跃离频率为：
(2-22)
长期以来，研究者们习惯于将跃离直径与跃离频率相关联本文来自辣%文~论!文\网，毕业论文 www.751com.cn 加7位QQ324~9114找原文。
由于电场作用的复杂性，对汽泡跃离频率的研究仅限于试验。Kweon[32]对有、无电场时的汽泡跃离频率进行了对比试验，并给出定量结果。试验结果表明，随着电压的增加，汽泡的生长时间和等待时间逐渐减小，导致汽泡跃离频率逐渐增大，且生长时间小于等待时间。当电压达到20 kV时，跃离频率约为无电场情况下的14倍。
Danti以FC-72为工质，对电场作用下汽泡跃离直径和跃离频率进行了关联，且给出了跃离频率同电压的变化关系，得到与Kweon[32]相同的结论。试验中发现，当电压较高时，汽泡跃离频率随电压的变化不再明显。
Pascual[10]以R123为工质，通过高速摄影，测量了积极核态沸腾区的汽泡的平均密度，每一核态沸腾区的平均汽泡跃离频率和汽泡跃离直径的分布，进一步量化了汽泡的动力学特性，得出与Danti[30]，Kweon[32]相一致的结论。
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