其中f（u，v）=0曲线类似于倒N型，而这种形状是系统可激发的一个必要条件，图中f（u，v)=0曲线与g（u，v）=0曲线相交于P点，这个P点也就是系统的一个稳定解，因此，在图4的条件下只有唯一一个稳定解。可以证明当这个系统受到一个微小扰动时它会迅速回到P点这个稳定解。但是由于有ε的存在，u和v的变化速率会明显不同，当扰动变大时，系统将不会迅速回到稳定态上，而是随着时间的变化v先是变化不明显，而u则迅速得沿着图4所示虚线跃迁到f（u，v）=0曲线的另一端，再随时间推移慢慢得沿f（u，v)=0曲线上升到最高点，然后又迅速得沿着虚线所示方向到达另一点，最后再慢慢得沿着f（u，v)=0曲线回到稳定态P点。相应的u随时间t变化的曲线以及v随时间t变化的曲线如图5所示。

明显可以看出图5中的u线形如肌电信号，有明显的快速上升快速下降的现象，而v线则整体平稳上升再平稳下降。图5所示是一次受激发后的行为，因此由此可知该方程所示为可激发系统的螺旋波形式。

2．可激发系统中的螺旋波形成方法：

方法（一）：

如图6所示，在其中一块长方形区域设置条件将u的浓度自下往上分为三个不同值1.0、0.7、0.2的浓度梯度，而v与其相反，自下往上分为0.2、0.8、1.0，其余地方均设置为稳