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        永磁材料的矫顽力越高越好,因为矫顽力高的材料,具有较好的温度稳定性[22],可在较高的温度下工作,同时其负载性可低一些,磁体可做得更薄一些,有利于永磁体的薄型化和轻量化。烧结Nd-Fe-B永磁材料的矫顽力是由反磁化畴形核场来控制的。影响烧结Nd-Fe-B永磁材料矫顽力的因素较为复杂,主要包括成分和显微组织结构两方面的因素。
    1.3.5  磁能积
    在永磁材料的B退磁曲线上(二象限),不同的点对应着磁体处在不同的工作状态,B退磁曲线上的某一点所对应的Bm和Hm(横坐标和纵坐标)分别代表磁体在该状态下对外做功的能力,等同于磁体所储存的磁能量,称为磁能积。在B退磁曲线上的Br点和Hcb点,磁体的(BH)=0,表示此时磁体对外做功能力为0,即磁能积为0;磁体在某一状态下(BH)的最大值,表示此时磁体对外做功的能力最大,称为该磁体的最大磁能积。记为(BH)max或(BH)m。
    磁能积与剩磁满足以下公式:
    (BH)max=Br2/(4μrec)                               (1-3)
    磁能积的单位在SI制中为J/m3(焦耳/立方米),在CGS单位制中为MGOe(兆高奥斯特),4π×10J/m3=1MGOe。
    1.3.6  居里温度
    随着温度的升高,由于物质内部基本粒子的热振荡加剧,磁性材料内部的微观磁偶极矩的排列紊乱,宏观上表现为材料的磁极化强度J随着温度的升高而减小,当温度升高至某一值时,材料的磁极化强度J降为0,此时磁性材料的磁特性变得同顺磁性物质相同,将此温度称为该材料的居里温度TC。居里温度TC只与合金的成分有关,与材料的显微组织形貌及其分布无关。
    在Nd2Fe14B化合物中,若忽略B原子的作用,则存在三种原子磁矩之间的交换作用:Fe-Fe,Fe-Nd,Nd-Nd之间的交换作用。Fe-Fe之间的交换作用最强,Nd-Nd之间的交换作用最弱,Fe-Nd之间的交换作用介于二者之间。Nd2Fe14B化合物的居里温度主要由Fe-Fe,Fe-Nd之间的交换作用决定,其值远低于Fe的居里温度,仅为585K。Nd2Fe14B化合物的居里温度不高,因此烧结钕铁硼永磁体温度稳定性不好。
    1.3.7  退磁场和退磁因子
    在磁体的内部,磁力线同样也是从N极出发指向S极,这就是相当于在磁体内部形成了一个方向与磁体的磁感应强度B方向相反的磁场Hd,从关系式(1-1)可以看到,该反向磁场Hd减小时磁体的磁感应强度B减小了,称该反向磁场为磁体的退磁场Hd。理论与实践均表明:磁体的退磁场Hd与磁体的磁极化强度J成正比[23]:
    Hd=-(N/μ0)J                                   (1-4)  
    系数N即磁体的退磁因子,N的大小只与磁体的几何形状有关,与磁体的物理性能无关。磁体越是扁平或径高比越大,退磁因子越大;相反,磁体越是细长或是径高比越小,退磁因子越小。
    值得注意的是:无论是软磁材料还是永磁材料,在充磁过程中磁体内部都存在退磁场Hd,对于已磁化的非完全闭合状态的永磁体或永磁磁路,磁体内部同样存在退磁场Hd。因此在充磁过程中,退磁场Hd的存在抵消了部分外磁场,使得永磁体或永磁磁路内部的实际有效充磁磁场减小了。退磁场是永磁磁路产生磁动势的源泉,也就是说,若无退磁场Hd的存在,永磁体或永磁磁路就没有对外做功的能力[24]。在永磁体的B退磁曲线上,任意一点的所对应的横坐标H的大小就是该永磁体在该工作状态的退磁场Hd。Hd与对应的纵坐标Bd的乘积就是磁体在该工作状态的磁能积。
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