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    1977年,第五夸克的束缚态被发现,随后发现顶夸克 ,但它们并不能构成强子束缚态,比较而言 介子更适合用于重物理的研究。1998年在费米实验室中发现了 介子,自此 介子有了新的研究[4]。 介子衰变的研究可以预测可以预测CP破坏以,检验 SM 的准确性并进行不确定性分析。而 破坏一直是现代粒子物理的热门研究方向,研究CP破坏有助于解决宇宙中正反物质的不对称问题。2007年,LHC开始运行,可以产生远多于 介子工厂事例数,人们可以更为方便地探究 破坏的来源以及寻找新物理的迹象。
    B夸克弱衰变理论研究的难点在于强子矩阵元的有效微扰计算,目前市面上基于QCD动力学、比较主流的计算方法有三种:QCD因子化法[5],软-共线有效理论[6]以及pQCD因子化法[7]。通过保持夸克的横向动量 ,pQCD方法可以消除端点的奇异性,并且 因子使得该方法更为自洽。相比QCD因子化方法和软-共线有效理论,pQCD因子化方法在计算湮灭图贡献上有其独特的优势。
    本文中,我们对两体无粲非轻衰变 过程进行细致的唯象研究,这一衰变过程在标准模型框架下只能经由弱湮灭图进行。我们将考虑不同的初态介子波函数以及其他的微扰及非微扰QCD动力学参量变化对该过程CP平均分支比所带来的影响。根据不同情况下的数值结果,分析在此过程中微扰和非微扰QCD动力学所带来的影响,并通过高阶QCD修正贡献来探讨本文所列领头阶微扰QCD计算的可靠性。
    第二章 微扰QCD因子化法、理论框架及介子波函数
    B介子的研究价值,主要体现在:b夸克比较重,弱衰变涉及的标准模型参数较多,因此更利于检验标准模型理论;b夸克的弱衰变对于强和弱相互作用都可以检测[8]。QCD因子化法和微扰QCD因子化法虽然在部分衰变道的计算中,取得了一致结果,但是在湮灭图的计算中,两种方法的出入较大。在不能忽略湮灭图效应时,考虑湮灭图贡献的PQCD因子化法更有优势。[9]
    2.1 微扰QCD因子化方法与因子化
     等人在处理大动量转移的强子电磁形状因子时所用的方法,是微扰QCD因子化法的来源。通过引入 因子化法[10],微扰QCD因子化法得到进一步发展。随后李湘楠等人将这种方法应用到B介子的半轻衰变过程[11]和二体非轻衰变过程[12][13]。 这一过程的主要思想是:用微扰论处理QCD参与的过程中可微扰的部分,而用强子波函数表示非微扰的部分[14-15]。
    微扰QCD的核心是因子化。出于对B介子衰变的自由度和能标较多且跨度较大的考虑,因子化是必不可少的。
    2.2 理论框架
    为了方便因子化计算,我们作如约定:在本文的 衰变过程中,由于b夸克较重,Bc介子可以看做处于静止系中。对于 衰变,取 沿Z轴正方向,K沿Z轴负方向。
    而在光锥坐标, 衰变的动力学条件如下:
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