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    (2.8) 

    (2.9)

    式中,为Ⅰ区爆轰产物流速度;为斜冲击波入射角;为的偏转角。

    将(2.7)式及爆轰波的条件代入上面两式,可得到和θ的表达式:

    (2.10)

    (2.11)

    2.2.1.2  Ⅱ区参数

    对于反射冲击波面OR,其前后参数满足质量守恒、动量守恒和能量守恒:

    (2.12)

    (2.13)

    (2.14)

    式中, 、分别为、对反射冲击波面的法向分量;、、、分别为Ⅱ区爆轰产物流速度、密度、压力和内能;为状态内能。

    又,并考虑,将(2.4)式、(2.5)式与(2.12)式~(2.14)式联立,整理得:

    (2.15)

    (2.16)

    式中,为对应的马赫数,;为与反射冲击波面的夹角。

    由图2.5中反射波两侧速度的几何关系,可以得到:

      (2.17) 

    (2.18)

    式中,、分别为、对反射冲击波面的切向分量;为发射冲击波面与原界面的夹角;为界面的变形角。

    由于切向速度不变,即,代入上式得:

    (2.19) 

    联立(2.8)式,解得:

    (2.20) 

    2.2.1.3  Ⅲ区参数

    由Ⅳ区的速度几何关系可以看出

    (2.21) 

    式中,为斜透射冲击波波速;为(4)区介质流速;为斜透射冲击波面与原始分界面的夹角。

    对于斜冲击波波面法向流动,同样采用质量守恒和动量守恒的关系,并添加金属及其他凝聚介质的冲击压缩经验关系,有:

    (2.22) 

    (2.23)

    (2.24)

    式中,为原介质密度;、、分别为斜透射冲击波面后介质密度、质点速度、压力;、为介质的状态方程参数。

    联立(2.22)~(2.24)得:

    (2.25) 

    (2.26) 

    又由于冲击波面前后切向速度不变,得:

    (2.27)

    将(2.21)式代入上式中,整理后可以得到关于的表达式:

    (2.28)

    最后,由分界面处的压力连续条件得:

    (2.29)

    通过解以上方程式,便可解得斜冲击波的初始压力。本课题采用迭代法,利用MATLAB编程(详见附录1),解得了界面斜透射冲击波的初始参数。

    2.2.2  冲击波在铝介质中传播的衰减规律

    在确定了传入铝介质中的冲击波的初始参数后,下一步工作是研究冲击波在铝介质中的传播规律。冲击波在流体弹塑性介质中传播时,由于稀疏波作用及介质中存在摩擦等原因,使冲击波压力衰减。冲击波在不同介质中的衰减的快慢不同,主要取决于介质材料的Hugoniot参数[19]。表2.1和图2.6分别列出了钢、有机玻璃和铝三种介质的Hugoniot参数及在其中传播的冲击波压力随传播距离的衰减曲线。

    研究表明,冲击波峰值压力在密实介质中的传播行为呈指数衰减[20],即

    (2.30)

    式中,为冲击波在密实介质中传播x mm后的压力,为冲击波在密实介质中传播的衰减指数。

     

     

    表2.1介质参数[21] 

    介质 /(g·cm-3) C/(km·s-1) S

    Ly-12铝 2.785 5.328 1.338

    45#钢 7.850 3.574

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