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然而在超流体里边，流体是能够被压缩的，一个涡旋的存在势必会造成其周围超流体的耗散。这个耗散从涡旋中心一直会影响到无穷远，以至于我们根本无法找到一个最大半径使在此之外的拓扑相位和路径无关。换言之，在可压缩的量子流体里边，密度耗散破坏了统计相互作用，使得原本拓扑的作用变成几何的，原本全局的作用成为局域的了。这种新的相互作用是统计相互作用的另一种形式，但它并没有破坏伽利略不变性，它形式上可认为是Magnus 力的一部分。更有趣的是，它可以被表示成宏观波函数的非对角Berry 曲线。对于超导体，情况相似，只是具体计算density profile的时候所使用的方程是Landau-Ginzburg 方程而超流体则是G-P 方程。但二者均可用Fetter 近似来取代数值计算。d.元激发对涡旋的作用：以上三种相互作用都可以在绝对零温的条件下成立， 或者说前三种作用构造了完整的零温动力学。如果系统放在有限温度的热平衡态下，元激发将会扮演相当重要的角色。首先，元激发能否构成争论了很长时间的Iordanskii 作用尚未完全得到解决，不过根据我们的观点，答案是否定的，然而我们尚未找到有力的证据来否定苏联学派。其次，元激发将给涡旋带来布朗运动，因为其中真正扮演热运动载体角色的不是组成流体的原子而是集体模式或元激发， 它们在有限温度时会有热涨落，在与涡旋发生散射时这种热涨落就会显现出来。该问题已经提到，目前还在研究阶段。另外，作为声子的元激发，决定了上边的第 2和第 3种相互作用的传递速度。因为声子速度不是无限大的（尤其在超流体里边），所以涡旋之间的相互作用严格来说不是瞬时的，而是一种与电动力学里的推迟势差不多的作用。