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自从四十年代末期开始，国外便涌现出许多学者着手对波导缝隙天线进行研究并从中取得了令人瞩目的研究成果。继H.A.Bethe[1]对缝隙辐射的研究首开先河之后，在随后四十多年的研究过程中，针对缝隙的相关分析理论（准静态法、散射法、变分法以及矩量法）已经基本得以完善。1948年，Stevenson建立了应用等效电路法分析缝隙天线的基础理论[2]，随后，Oliner在1959年应用缝隙无功功率的变分式[3]首次推导出了波导宽壁纵缝的等效导纳的实部与虚部。在此后的一段时间内，对于波导缝隙的分析和设计通常都是采用Stevenson的缝隙阻抗理论和Oliner的变分法作为基础研究的手段。直至七十年代，伴随着计算机技术的繁荣发展，数值方法开始被应用到波导缝隙相关性能的研究当中。Khac[4]、Lyon 和Sangstor[5]应用矩量法分析计算了孤立辐射缝隙的参数变化规律。此后，数值分析方法步入了飞速发展阶段，Yee[6]在1966 年首次提出了应用“Yee元胞”的概念来分析电磁场的问题，通过将Maxwell旋度方程进行离散差分并结合相应的初始条件以及边界条件进行计算，即时域有限差分法(FDTD)，此方法相较于传统的矩量法而言，更易于实现，在处理诸如非线性波导系统等问题时更加便捷，正越来越多的被应用在电磁问题的分析计算当中。65548
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在对于波导缝隙研究的早期阶段，主要是针对参数环境比较简单的波导宽壁纵缝以及窄壁斜缝，近年来，随着研究手段的不断成熟，对于波导壁上的中心倾斜缝隙及混合缝隙的研究也渐入佳境。1989年，Rengarajan对波导宽壁耦合中心倾斜缝隙[7]进行了数值分析，并指出耦合中心倾斜缝隙与辐射中心倾斜缝隙的特性十分相似。在此之后，Rengarajan 又针对矩形波导宽壁混合辐射缝隙[8]进行了分析，在考虑波导壁厚度的情况下利用矩量法对缝隙电场进行了求解，给出了缝隙参数与辐射特性之间变化规律的数值结果。2004年，Wu Ren，Ben-Qing Gao[9]等人对矩形波导宽壁上的四种形式的缝隙进行数值全波分析，应用FDTD方法计算了位于波导宽壁上的纵向缝隙、横向缝隙、中心倾斜缝隙以及混合缝隙的谐振长度、S参数和等效导纳。2009年，Homyoon和Mahmoud[10]对矩形波导宽壁中心倾斜缝隙进行了优化设计，提出了分别在驻波激励和行波激励下的矩形波导中心倾斜缝隙阵列的基于最小二乘法的设计及优化方法。多年以来，论文网人们在对波导缝隙天线的分析手段及性能优化方面做出了大量的探索与实践。近年来，为了适应雷达和导弹寻的等设备对于天线极化性能的要求，人们波导缝隙天线的极化特性做了专门的研究。1957年，Simmons[11]最早提出了一种可以辐射圆极化波的位于波导顶面的十字型槽缝辐射单元结构。1990年，J.Hirokawa，K.Sakurai等提出了用于圆极化波导缝隙阵列的匹配缝隙对[12]。随后1995年，K.S.Min，J.Hirokawa[13]等人提出了用于圆极化波导缝隙阵列的U型槽。2004年，G.Montisci等人应用矩量法分析设计出了用于辐射圆极化波的分离“人”型缝隙单元[14]，随后，在2006年，G.Mongtisci将早前设计的分离“人”型圆极化缝隙单元扩展设计为圆极化缝隙阵列[15]。作为波导缝隙天线研究与设计当中的关键性技术之一的极化特性逐渐成为了波导缝隙天线的应用和研究过程中的难点与热点。