(7)
它表示单色点光源 发出的球面波通过到孔径 后,在空间任意一点 处产生的光振动的复振幅。式中, 是点光源 到孔径 上任意一点 的距离, 是 点到 的距离, 和 分别为孔径 的法线与 和 方向的夹角。不难发现,如果我们令 , , ,那么式(7)与式(6)就具有完全相同的形式。考虑到这一点,我们就可以用惠更斯-菲涅耳原理的基本思想来理解式(7)。式中 代表孔径 上的子波源,它的振幅与波长 成反比,与入射光波在相应点处的复振幅 和倾斜因子 成正比。无数个这样的子波源相干叠加产生 点处的光场,反映在数学上就是对整个孔径面 进行积分。此外,注意到公式最前面还有一个虚数因子 ,把它表示成指数形式 后,就可以发现入射波的振动相位落后于子波源 。基尔霍夫公式给出了倾斜因子的具体形式,它的取值范围在0到1之间。倾斜因子是衍射角的函数,而子波源的复振幅又与倾斜因子成正比,这表明子波的振幅在各个方向上是不同的。在点光源到衍射屏的距离足够远的情形下,入射光可以近似地看成垂直入射到孔径的平面波。那么,对于孔径上各点都有 , ,因而衍射因子简化为 。另外,值得指出的是,在推导菲涅耳-基尔霍夫衍射公式时,虽然我们假定的光源是单色点光源,但是很显然,对于用更为一般的光源照明孔径的情况,衍射公式仍然成立。这是由于波动方程是线性的,任何光源总可以看成无数个单色点光源的叠加。将一般光源分解成点光源后,就可以分别对每个点光源应用这个公式。