根据热力学第二定律,可以得到:
〖 [dS/dT]〗_(B,p)=Cp(T,B)/T (9)
因此就可以由此得到磁系统在外磁场变化∆B时的熵变为:
∆S_m (T,B)=∫_0^T▒〖(C(T^,,B)-C(T^,,0))/T^, dT〗 (10)
同样,在绝热的情况下,此系统在外加磁场变化∆B是的温度变化为:
∆T_ad (T,B)=-∫_0^B▒〖T/C(〖T,B〗^, ) (∂M/∂T)_B dB^, 〗 (11)
1.3.3磁热效应[1]
磁热效应就是磁制冷的基本原理。磁热效应又称磁卡效应,是磁性材料本身的一种固有特性。磁热效应的基本原理就是借助磁制冷材料在等温磁化时向外界放热,而在等温退磁时从外界吸收热量。磁性物质是由具有磁矩的磁性粒子组成的物体,它具有一定的热运动或振动,当没有外加磁场时磁性物质内的磁矩取向是无规则的,此时相应的熵较大,恢复到无序的状态,等温的条件下磁熵增加,磁性材料从外界吸收热量,从而达到制冷的目的。所以无论在室温区还是在低温区,磁性材料磁热效应的大小是决定其制冷能力的关键所在。源-自/751+文,论`文'网]www.751com.cn
磁热效应是所有磁性材料所固有的本质。如图2所示,常压下磁体的熵S(T,H)是磁场强度H与绝对温度T的函数,它由磁熵SH(T)、电子熵SE(T)和晶格熵SL(T)三个部分组成,即:
S(T,H)=S_M (T,H)+S_L (T)+S_E (T) (12)
可以看出,SM是T和H的函数,而SL和SE都仅是T的函数,因此只有磁熵SM可通过改变外场而加以控制,而SL和SE只随温度的变化而变化,因此和合起来称为温熵。于是,上述的公式可以改写为:
S(T,H)=S_M (T,H)+S_T (T) (13)
在绝热的过程中,系统熵变为零,即:
∆S(T,H)=∆S_ (T,H)+∆S_T (T)=0 (14)
物质是由原子构成的,而原子则是由电子和原子核构成的,电子有自旋磁矩和轨道磁矩两种磁矩,这就使有些物质的原子或离子带有磁矩。顺磁性材料或原子磁矩在无外场时是杂乱无章的材料,在外加磁场后,原子的磁矩沿着外场取向排列,使磁矩由无序变成有序,从而减少了材料的磁熵,导致向外界放出热量,当一旦去掉外界磁场时,材料的磁矩又变回到原来的无序状态,磁熵增大,因而会从外界吸收热量。