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    第 条边上的基函数定义形式如下：
    其中， ， 为第 个基函数所对应的两个相邻三角形， 为公共边的长度。 ， 分别为三角形 ， 的面积。由此我们还可以得到RWG基函数的导数：
                                      （2.2.9）
    2.2.3 积分方程的选取
    由于旋转对称体是基于辅助位的表面积分方程。我们将重点介绍从Maxwell方程出发，根据理想导体表面的边界条件，我们可以获得电场积分方程（EFIE）、磁场积分方程（MFIE）以及混合积分方程这三种表面积分方程，下面我们分别加以介绍：
    假设平面波 入射到一个边界为 的金属体 上，会产生散射场 ，可由并矢格林函数 简洁地表示为：
                                   （2.2.10）
    式中， 为理想导体表面电流密度， 为自由空间的电场并矢格林函数：
                                    （2.2.11）
    其中， 是自由空间中的波数， 为角频率， 为单位张量， 是自由空间中的标量格林函数：
                                               （2.2.12）
    因此，总的电场可以表示为：
                                      （2.2.13）
    利用电磁场在理想导体表面的边界条件，即切向电流连续，我们有：
                                 （2.2.14）
    上式中， 为理想导体表面外法向单位矢量， 为切向单位矢量。综合式（2.2.10），式（2.2.12），式（2.2.13），即可得到理想导体表面电场积分方程：
                    （2.2.15）
    我们也可以把散射电场由磁矢量位和电标量表示：
    因此，理想导体表面的电场积分方程可以表示为：
    对于理想导体表面的磁场积分方程，我们可以通过磁场边界条件获得，即                                               （2.2.20）
    式中， 为理想导体表面外法向单位矢量， 为入射磁场，  为理想导体表面的散射磁场，其表达式为：
                                             （2.2.21）                                               
    将式（2.2.21）代入式（2.2.20），即可得到封闭理想导体的磁场积分方程
                      （2.2.22）
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