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当 时，磁场积分方程式存在奇异点，奇异项为 ，可方便地剔除。这里 是奇异点所展开成的立体角。对于常见的光滑曲面， ，这样去掉奇异性之后的磁场积分方程式可写成：
（2.2.23）
式中， 表示积分的主值。去掉奇异性之后的方程比式（2.2.22）更有效。方程有磁矢量位的表示为：
（2.2.24）
与电场积分方程相比较，磁场积分方程具有低阶奇异性。因此，磁场积分方程的矩阵条件数要小得多。
2.2.4 雷达散射截面的计算
当物体被电磁波照射时，能量将朝各个方向散射，散射场与入射场之和就构成空间的总场。从感应电流的观点来看，散射场来自于物体表面上感应电磁流和电磁荷的二次辐射。散射能量的空间分布称为散射方向图，它取决于物体的形状、大小和结构，以及入射波的频率、极化等。产生电磁散射的物体通常称为目标或散射体。
定量描述目标雷达特征的参量是目标对入射雷达波呈现的有效散射面积，及雷达散射截面（radar cross section 简称RCS），也称雷达截面，一般用字母 表示。雷达检测到的目标回波强度和这个面积的大小成正比。 的理论定义是
其中， 为传统球坐标， ， 分别表示 和 方向的入射雷达波在目标处的电场强度；r为目标到雷达天线的距离。
上式是三文情况下的RCS，二文雷达散射截面（称为散射宽度）为 (2.2.26)
其中， 为传统二文圆坐标， 表示 方向的入射雷达波在目标处的电场强度，r同样为目标到雷达天线的距离。
由于 表示了散射波功率密度（即单位面积上的散射功率），因此， 表示了散射波在半径为r的整个球面上的总散射功率，其中 在三文情况和二文情况下分别为 ， 。由此可见，目标雷达截面的意义是：总散射功率与单位面积入射波功率之比。这个比值具有面积（ ）的量纲，它的大小表示目标截获了多大面积的入射功率，并将它散射到各方向而产生了大小为 的散射场。式中的极限 意着目标处的入射波和雷达处的散射波都具有平面波的性质，从而消除距离r对雷达截面的影响。
2.3 模式选取准则
当平面波斜照射BOR，Fourier模式数大于1，且随目标电尺度的增大而增大。加快单个模式的计算效率固然是根本性的，准确确定模式的个数同样重要，模式不够得不到正确结果、过多又大大降低了计算效率。特别是导弹类细长型目标，模式要求不多，但是单个模式计算量是不可改变的。
我们在这里是类似于2004年R.A.Shore等使用的一个公式，认为所需的Fourier模式数可表示为 （2.3.1）
其中， ；函数 取其参数的整数部分， ， 是满足公式（2.3.2）
的最小正整数，通过查Bessel函数表（程序）得到，其中， 是个正的小数（例如： =0.001）。
在另外的双BOR或者与任意体相结合的计算中，我们也同样必须考虑模式选取的
问题，在这里我们用另外一种经验准则[19]：
其中： 为波数， 为所求问题中最大BOR 的半径。
2.4 阻抗边界条件
2.4.1 理论基础
最普通的吸收边界条件（ABC）是一种阻抗边界条件，它可以通过平面波入射在一个理想导电体推导而得。阻抗边界条件（IBC）认为，在一个散射体中只有电场和磁场，且它们的关系是一个与散射体的材料组成（例如：表面阻抗）或表面特性（粗糙程度）有关的函数。在更多的实际情况下，这近似于物体的物理属性。
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